Лабораторные работы по электротехнике Изучение метода компенсации Изучение работы полупроводниковых выпрямителей Изучение кенотронного выпрямителя Изучение колебательного контура Изучение цепи переменного тока

Электричество Лабораторные работы

Целью изучения дисциплины "Электротехника, электроника и схемотехника" является формирование у студентов совокупности знаний в области электрических цепей, полупровод-никовых приборов и микросхем и освоение студентами основных навыков анализа цепей и разработки полупроводниковых приборов, которые необходимы для успешного усвоения других общепрофессиональных и специальных дисциплин последующей вузовской подготовки

 Период свободных колебаний подвижной системы гальванометра Т0 определяется опытным путем, как период колебаний в режиме свободного движения подвижной части при разомкнутой цепи гальванометра. Электромагнитное торможение при этом практически отсутствует, так как Rвн→∞. Благодаря сопротивлению воздуха свободные колебания будут затухающие. Время, в течение которого рамка прибора дважды проходит положение равновесия в одном и том же направлении при свободных колебаниях, называется периодом свободных колебаний подвижной системы гальванометра. применяется для измерения количества электричества. протекающего по цепи за промежуток времени, небольшой по сравнению с периодом собственных колебаний рамки. Кратковременные токи имеют место в схемах при разряде конденсатора или быстром изменении магнитного потока. Баллистический

изменении магнитного потока. Баллистический гальванометр отличается от обычного гальванометра магнитоэлектрической системы только большим моментом инерции I подвижной части прибора, а сле довательно, большим периодом собственных колебаний. Для увеличения момента инерции рамки к ней прикрепляются дополнительные нагрузки. Если время протекания тока I через рамку гальванометра , то прошедший заряд ~Мврt , т.е. пропорционален импульсу момента сил, действующих при этом на рамку. Из законов механики следует, что

 Рис.7 

этот импульс равен приращению момента количества движения рамки т.е. Мврt=(), где  угловая скорость вращения, приобретенная рамкой к концу времени t; I - момент инерции рамки.

В результате толчка рамка приобретает кинетическую энергию вращения   и начинает закручивать нить. При этом совершается работа против сил упругости, и через некоторое время рамка останавливается, повернувшись на некоторый угол . В этот момент вся кинетическая энергия, накопленная при толчке, перейдет в потенциальную энергию деформации нити, т.е.

  ,

где К=- коэффициент упругости нити. Из последовательных соотношений ~~~~ следует, что прошедший заряд q прямо пропорционален максимальному смещению  светового указателя гальванометра, измеренному в миллиметрах шкалы, которая отстоит от зеркальца подвижной части на расстоянии I м:q= . Коэффициент пропорциональности между ^ q и nmax называется баллистической постоянной гальванометра и обычно имеет порядок 10-9 .

Баллистическая постоянная численно равна тому количеству электричества, которое протекает через гальванометр, вызывая смещение "зайчика" на единицу длины при расстоянии от зеркальца до шкалы 1м.

Основные параметры сигналов синусоидальной формы. Законы Кирхгофа в комплексной форме. Характеристики элементов цепи в установившемся синусоидальном режиме. Метод комплексных амплитуд.
Электрические токи в металлах, вакууме и полупроводниках